Lorentz ਤਬਦੀਲੀ

ਤੁਲਨਾਤਮਿਕ ਮਕੈਨਿਕ - ਮਕੈਨਿਕ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਪ੍ਰਕਾਸ਼ ਦੀ ਗਤੀ ਦੇ ਨੇੜੇ velocities 'ਤੇ ਸਰੀਰ ਦੇ ਮੋਸ਼ਨ ਦਾ ਅਧਿਐਨ.

ਦੇ ਆਧਾਰ 'ਤੇ ਸਪੈਸ਼ਲ ਰੀਲੇਟੀਵਿਟੀ ਦੀ ਥਿਊਰੀ ਦੋ ਘਟਨਾ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਵੱਖ-ਵੱਖ ਵਿਚ ਜਗ੍ਹਾ ਲੈ ਰਹੇ ਹਨ ਦੇ ਸਮਕਾਲੀਨਤਾ ਦੀ ਧਾਰਨਾ ਦਾ ਵਿਸ਼ਲੇਸ਼ਣ ਕਰਨ ਲਈ ਹਵਾਲਾ ਦੇ inertial ਫਰੇਮ. ਇਹ Lorentz ਦਾ ਕਾਨੂੰਨ ਹੈ. ਕੂਲਿੰਗ ਅਤੇ H1O1U1 ਸਿਸਟਮ ਹੈ, ਜੋ ਕੂਲਿੰਗ ਸਿਸਟਮ ਪਿੰਡ ਦੀ ਗਤੀ ਨੂੰ ਰਿਸ਼ਤੇਦਾਰ ਸਾਨੂੰ ਨੋਟੇਸ਼ਨ ਪੇਸ਼ ਭੇਜਦੀ ਹੈ ਦੀ ਇੱਕ ਨਿਸ਼ਚਿਤ ਸਿਸਟਮ ਦੇ ਮੱਦੇਨਜ਼ਰ:

HOU = ਕਸ਼ਮੀਰ = K1 H1O1U1.

ਸਾਨੂੰ ਜੋ ਕਿ ਮੰਨ ਦੋ ਸਿਸਟਮ ਫੋਟੋਵੋਲਟੇਇਕ ਸੈੱਲ, ਜਿਸ ਨੂੰ AC ਅਤੇ A1C1 ਦੇ ਅੰਕ 'ਤੇ ਸਥਿਤ ਹਨ ਦੇ ਨਾਲ ਵਿਸ਼ੇਸ਼ ਇੰਸਟਾਲੇਸ਼ਨ ਹੈ. ਨੂੰ ਵਿਚਕਾਰ ਦੂਰੀ ਤੇ ਹੀ ਹੁੰਦਾ ਹੈ. ਠੀਕ ਇੱਕ ਅਤੇ C ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ ਮੱਧ ਵਿੱਚ, A1 ਅਤੇ C1 ਦੀਵੇ ਦੀ ਪਲੇਸਮਟ ਦੇ ਪਹਿਰੇਦਾਰ ਵਿੱਚ, ਹਨ, ਕ੍ਰਮਵਾਰ, ਬੀ ਅਤੇ B1. ਅਜਿਹੇ ਦੀਵੇ ਪਲ 'ਤੇ ਉਸੇ ਵੇਲੇ' ਤੇ ਬੁਝਦੀ, ਜਦ ਬੀ ਅਤੇ B1 ਦੇ ਉਲਟ ਇਕ-ਦੂਜੇ ਨੂੰ ਹਨ ਕਰ ਰਹੇ ਹਨ.

ਮੰਨ ਲਓ ਕਿ ਸ਼ੁਰੂਆਤੀ ਵਾਰ ਫਰੇਮ-ਕਸ਼ਮੀਰ ਅਤੇ K1 'ਤੇ ਰੱਖਿਆ ਗਿਆ ਹੈ, ਪਰ ਆਪਣੇ ਸਾਜ਼ ਇਕ ਦੂਜੇ ਤੱਕ ਆਫਸੈੱਟ ਰਹੇ ਹਨ. ਦੇ ਦੌਰਾਨ ਵਾਰ ਅਤੇ B1 ਬਰਾਬਰ ਦੇ ਕੁਝ ਬਿੰਦੂ 'ਤੇ V ਦੀ ਇੱਕ ਸਪੀਡ' ਤੇ ਅੰਦੋਲਨ ਨੂੰ ਰਿਸ਼ਤੇਦਾਰ K1 ਕਸ਼ਮੀਰ. ਵਾਰ ਬਲਬ,, ਜੋ ਕਿ ਇਹ ਚਟਾਕ ਵਿੱਚ ਹਨ, ਲਈ ਰੋਸ਼ਨੀ ਕਰੇਗਾ ਦੇ ਇਸ ਮੌਕੇ 'ਤੇ. ਅਬਜ਼ਰਵਰ, ਸਿਸਟਮ K1 ਵਿੱਚ ਸਥਿਤ ਚਾਨਣ ਨੂੰ A1 ਅਤੇ C1 ਦੇ ਨਾਲੋ ਮੌਜੂਦਗੀ ਖੋਜਦਾ ਹੈ. ਇਸੇ ਲਈ, ਸਿਸਟਮ ਕਸ਼ਮੀਰ ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਅਬਜ਼ਰਵਰ, ਇੱਕ ਅਤੇ C ਵਿੱਚ ਰੋਸ਼ਨੀ ਦੀ ਨਾਲੋ ਦਿੱਖ ਇਸ ਮਾਮਲੇ ਵਿੱਚ ਫਿਕਸ ਕੀਤਾ, ਜੇ ਕਸ਼ਮੀਰ ਵਿਚ ਨਿਗਰਾਨ ਦੀ ਰੌਸ਼ਨੀ ਵੰਡ ਪ੍ਰਣਾਲੀ K1 ਨੂੰ ਹਾਸਲ ਕਰੇਗਾ, ਉਸ ਨੂੰ ਨੋਟਿਸ ਜਾਵੇਗਾ, ਜੋ ਕਿ ਚਾਨਣ B1 ਆਏ A1 ਅਤੇ C1 ਤੱਕ ਦਾ ਇੱਕੋ ਨਾ ਆ ਜਾਵੇਗਾ . ਇਹ ਤੱਥ ਹੈ ਕਿ K1 ਸਿਸਟਮ ਕੇ ਸਿਸਟਮ ਨੂੰ ਇੱਕ ਗਤੀ ਵੀ ਰਿਸ਼ਤੇਦਾਰ 'ਤੇ ਭੇਜਦੀ ਹੈ ਕਾਰਨ ਹੈ

ਇਸ ਦਾ ਤਜਰਬਾ ਪੁਸ਼ਟੀ ਕਰਦਾ ਹੈ ਕਿ ਇੱਕ ਨਿਗਰਾਨ ਨੂੰ ਦੇਖਦਾ ਹੈ A1 ਅਤੇ C1 ਵਿੱਚ ਸਿਸਟਮ K1 ਘਟਨਾ ਵਾਪਰ ਇੱਕੋ ਹੈ ਅਤੇ ਕਸ਼ਮੀਰ ਅਜਿਹੇ ਸਮਾਗਮ ਵਿਚ ਸੀਮਾ ਅਬਜ਼ਰਵਰ ਨਾਲੋ ਨਹੀ ਹੋ. ਇਹ ਹੀ ਹੈ, ਵਾਰ ਅੰਤਰਾਲ ਹਵਾਲਾ ਸਿਸਟਮ ਤੇ ਨਿਰਭਰ ਕਰਦਾ ਹੈ.

ਇਸ ਲਈ, ਵਿਸ਼ਲੇਸ਼ਣ ਦੇ ਨਤੀਜੇ, ਲੱਗਦਾ ਹੈ ਕਿ ਬਰਾਬਰੀ ਦੇ ਕਲਾਸੀਕਲ ਮਕੈਨਿਕਸ ਵਿੱਚ ਸਵੀਕਾਰ ਕਰ ਲਿਆ ਗਿਆ ਹੈ ਗਲਤ, ਅਰਥਾਤ ਮੰਨਿਆ ਗਿਆ ਹੈ: t = T1.

ਸਪੈਸ਼ਲ ਰੀਲੇਟੀਵਿਟੀ ਦੀ ਹੈ ਅਤੇ ਵਿਸ਼ਲੇਸ਼ਣ ਅਤੇ ਤਜ਼ਰਬੇ ਦੇ ਸੈੱਟ ਦੇ ਨਤੀਜੇ ਦੇ ਤੌਰ ਮੂਲ ਦੇ ਮੱਦੇਨਜ਼ਰ ਗਿਆਨ Lorenz ਸਮੀਕਰਨ (Lorentz ਤਬਦੀਲੀ), ਜੋ ਕਿ ਕਲਾਸੀਕਲ ਵਿੱਚ ਸੁਧਾਰ ਲਈ ਸੁਝਾਅ ਗਲੀਲੀਓ ਤਬਦੀਲੀ.

ਮੰਨ ਲਓ ਫਰੇਮ-ਕਸ਼ਮੀਰ ਵਿਚ ਇਕ ਹਿੱਸੇ AB ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਸਭ ਨੂੰ ਇੱਕ (x1, y1, Z1) ਧੁਰੇ, ਬੀ (ਐਕਸ 2, y2, Z2) ਹੈ, ਜੋ ਕਿ. Lorentz ਤਬਦੀਲੀ ਤੱਕ ਇਸ ਨੂੰ ਜਾਣਿਆ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਧੁਰੇ y1 ਅਤੇ y2, ਅਤੇ Z2 ਅਤੇ Z1 ਗਲੀਲੀਓ ਤਬਦੀਲੀ ਵੱਖ ਵੱਖ. x1 ਅਤੇ ਐਕਸ 2 ਧੁਰੇ, ਬਦਲੇ ਵਿੱਚ, Lorentz ਸਮੀਕਰਣ ਬਦਲ.

ਫਿਰ K1 ਸਿਸਟਮ ਵਿੱਚ ਹਿੱਸੇ AB ਦੀ ਲੰਬਾਈ ਇਸ ਲਈ, ਉੱਥੇ ਦਾ ਵਾਧਾ ਦੀ ਗਤੀ ਦੇ ਕਾਰਨ ਹਿੱਸੇ ਦੀ ਲੰਬਾਈ ਦਾ ਇੱਕ ਤੁਲਨਾਤਮਿਕ shrinkage ਹੈ ਨੂੰ ਸਿੱਧੇ ਹਿੱਸੇ A1B1 ਕੇ ਦੇ ਸਿਸਟਮ ਵਿਚ ਤਬਦੀਲੀ ਕਰਨ ਦਾ ਅਨੁਪਾਤੀ ਹੁੰਦਾ ਹੈ.

Lorentz ਆਉਟਪੁੱਟ ਹੇਠ ਕਰਦੇ ਹਨ: ਇੱਕ ਗਤੀ, ਜਿਸ ਦੇ ਨੇੜੇ ਹੈ ਤੇ ਰੋਸ਼ਨੀ ਦੀ ਗਤੀ, ਉੱਥੇ ਇੱਕ, ਇਸ ਲਈ-ਕਹਿੰਦੇ ਵਾਰ dilation ਹੈ (ਜੌੜੇ ਤ੍ਰਾਸਦੀ).

ਫ਼ਰਜ਼ ਕਰੋ ਕਿ ਦੋ ਘਟਨਾ ਵਿਚਕਾਰ ਫਰੇਮ-ਕਸ਼ਮੀਰ ਵਾਰ ਵਿੱਚ ਇਸ ਦਾ ਫ਼ੈਸਲਾ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਹੈ: T = T2-T1, ਅਤੇ ਦੋ ਘਟਨਾ ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ ਸਿਸਟਮ K1 ਵਾਰ ਦੇ ਤੌਰ ਤੇ ਪਰਿਭਾਸ਼ਿਤ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਹੈ: = t22-t11 T. ਨੂੰ ਇੱਕ ਤਾਲਮੇਲ ਸਿਸਟਮ ਰਿਸ਼ਤੇਦਾਰ ਵਿਚ ਟਾਈਮ, ਜਿਸ ਲਈ ਇਸ ਨੂੰ ਹੱਲ ਕੀਤਾ ਜਾ ਕਰਨ ਲਈ ਮੰਨਿਆ ਗਿਆ ਹੈ, ਨੂੰ ਸਹੀ ਵਾਰ ਸਿਸਟਮ ਨੂੰ ਕਿਹਾ ਗਿਆ ਹੈ. ਕਸ਼ਮੀਰ ਸਿਸਟਮ K1 ਵਿਚ ਸਹੀ ਵਾਰ ਵੱਧ ਹੋਰ ਵਿਚ ਸਹੀ ਵਕਤ, ਤਦ ਸਾਨੂੰ ਕਹਿ ਸਕਦੇ ਹੋ, ਜੋ ਕਿ ਦੀ ਦਰ ਜ਼ੀਰੋ ਹੈ.

ਮੋਬਾਈਲ 'ਸਿਸਟਮ ਕਸ਼ਮੀਰ, ਰਫ਼ਤਾਰ ਘਟੀ ਵਾਰ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਹੱਲ ਕੀਤਾ ਸਿਸਟਮ ਵਿੱਚ ਮਾਪਿਆ ਗਿਆ ਹੈ.

ਮਕੈਨਿਕ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਜੇਕਰ ਸਰੀਰ ਦੀ ਗਤੀ V1 ਧੁਰੇ ਦੇ ਨਾਲ ਇੱਕ ਸਿਸਟਮ ਨੂੰ ਰਿਸ਼ਤੇਦਾਰ ਤੇ ਜਾਣ ਤੱਕ ਜਾਣਿਆ ਹੈ, ਅਤੇ ਅਜਿਹੇ ਇੱਕ ਸਿਸਟਮ ਦੀ ਗਤੀ V2 ਨਾਲ ਧੁਰੇ ਦੇ ਸਥਿਰ ਸਿਸਟਮ ਨੂੰ ਰਿਸ਼ਤੇਦਾਰ ਵਧ ਰਿਹਾ ਹੈ, ਰਿਸ਼ਤੇਦਾਰ ਦੇ ਤੌਰ ਤੇ ਪਰਿਭਾਸ਼ਿਤ ਸਟੇਸ਼ਨਰੀ ਤਾਲਮੇਲ ਸਿਸਟਮ ਨੂੰ ਸਰੀਰ ਦੀ ਗਤੀ ਦੀ ਪਾਲਣਾ: V = V1 + V2.

ਇਹ ਫਾਰਮੂਲਾ ਤੁਲਨਾਤਮਿਕ ਮਕੈਨਿਕ ਸਰੀਰ ਦੇ ਰਫ਼ਤਾਰ ਦਾ ਪਤਾ ਕਰਨ ਲਈ ਠੀਕ ਨਹੀ ਹੈ. ਅਜਿਹੇ ਮਕੈਨਿਕ ਜਿੱਥੇ Lorentz ਤਬਦੀਲੀ ਲਈ ਵਰਤਿਆ ਜਾਦਾ ਹੈ ਦੇ ਲਈ, ਹੇਠ ਫਾਰਮੂਲੇ ਨੂੰ ਰੱਖਦਾ ਹੈ:

V = (V1 + V2) / (1 + V1V2 / CC).