ਯੂਰੇਨੀਅਮ nuclei ਦੇ Fission. ਚੇਨ ਪ੍ਰਤੀਕਰਮ. ਕਾਰਜ ਦੇ ਵਰਣਨ

ਲਗਭਗ ਬਰਾਬਰ ਭਾਰ ਦੇ ਦੋ ਟੁਕੜੇ ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਭਾਰੀ ਐਟਮ ਵੰਡਣੇ, ਊਰਜਾ ਦੀ ਇੱਕ ਵੱਡੀ ਰਕਮ ਦੀ ਮੁਕਤੀ ਦੇ ਬਾਅਦ - ਕੋਰ ਕੀ ਦੇਣਾ ਹੈ.

ਇੱਕ ਨਵ ਯੁੱਗ ਦੀ ਪ੍ਰਮਾਣੂ fission ਸ਼ੁਰੂਆਤ ਦੀ ਖੋਜ - "ਐਟਮੀ ਦੀ ਉਮਰ". ਇਸ ਦੇ ਵਰਤਣ ਦਾ ਫਾਇਦਾ ਕਰਨ ਲਈ ਇਸ ਦੇ ਸੰਭਵ ਵਰਤਦਾ ਹੈ ਅਤੇ ਖਤਰੇ ਨੂੰ ਦੇ ਸੰਤੁਲਨ ਦੇ ਸੰਭਾਵੀ, ਨਾ ਸਿਰਫ, ਸਮਾਜਿਕ, ਰਾਜਨੀਤਿਕ, ਆਰਥਿਕ ਅਤੇ ਵਿਗਿਆਨਕ ਪ੍ਰਾਪਤੀ ਦੀ ਇੱਕ ਬਹੁਤ ਸਾਰਾ ਨੂੰ ਵਾਧਾ, ਪਰ ਇਹ ਵੀ ਇੱਕ ਗੰਭੀਰ ਸਮੱਸਿਆ ਦੇ ਦਿੱਤੀ ਹੈ. ਝਲਕ ਦੇ ਇੱਕ ਸਿਰਫ਼ ਵਿਗਿਆਨਕ ਬਿੰਦੂ ਤੱਕ ਵੀ, ਪ੍ਰਮਾਣੂ fission ਕਾਰਜ ਨੂੰ puzzles ਅਤੇ ਰਹਿਤ ਦੀ ਇੱਕ ਵੱਡੀ ਗਿਣਤੀ ਨੂੰ ਬਣਾਇਆ ਹੈ, ਅਤੇ ਇਸ ਲਈ ਇੱਕ ਪੂਰਨ ਲਿਖਤੀ ਸਪਸ਼ਟੀਕਰਨ ਭਵਿੱਖ ਦੀ ਇੱਕ ਗੱਲ ਹੈ.

ਸ਼ੇਅਰਿੰਗ - ਲਾਭਦਾਇਕ

ਬਾਈਡਿੰਗ (nucleon ਪ੍ਰਤੀ) ਊਰਜਾ ਵੱਖ nuclei ਵਿੱਚ ਵੱਖਰਾ ਹੈ. ਬਾਯੀ ਆਵਰਤੀ ਸਾਰਣੀ ਦੇ ਮੱਧ ਵਿਚ ਸਥਿਤ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਵੱਧ, ਇੱਕ ਘੱਟ ਬੰਧਨ ਊਰਜਾ ਹੈ.

ਇਸ ਦਾ ਮਤਲਬ ਹੈ ਕਿ ਭਾਰੀ nuclei ਜਿਸ ਵਿਚ ਪਰਮਾਣੂ ਗਿਣਤੀ ਨੂੰ ਵੱਧ 100, advantageously ਦੋ ਛੋਟੇ ਟੁਕੜੇ ਵਿਚ ਵੰਡਿਆ, ਜਿਸ ਨਾਲ ਊਰਜਾ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਵੰਡਿਆ ਗਤੀਆਤਮਿਕ ਊਰਜਾ ਵਿੱਚ ਤਬਦੀਲ ਕਰ ਰਿਹਾ ਹੈ ਜਾਰੀ. ਇਸ ਕਾਰਵਾਈ ਨੂੰ ਵੰਡਣੇ ਕਿਹਾ ਗਿਆ ਹੈ ਪ੍ਰਮਾਣੂ ਨਿਊਕਲੀਅਸ.

ਸਥਿਰਤਾ ਕਰਵ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਸਥਿਰ nuclides ਨਿਉਟ੍ਰੋਨ ਲਈ ਭਾਰੀ ਨਿਊਕਲੀਅਸ ਨਿਊਟ੍ਰੋਨ ਦੀ ਵੱਡੀ ਗਿਣਤੀ ਨੂੰ ਤਰਜੀਹ ਤੱਕ ਪ੍ਰੋਟੋਨ ਦੀ ਗਿਣਤੀ ਦੀ ਨਿਰਭਰਤਾ ਲੱਗਦਾ ਹੈ ਦੇ ਅਨੁਸਾਰ ਹਲਕਾ ਵੱਧ (ਪ੍ਰੋਟੋਨ ਦੀ ਗਿਣਤੀ ਨਾਲ ਤੁਲਨਾ). ਇਹ ਪਤਾ ਲੱਗਦਾ ਹੈ ਕਿ ਵੰਡਣੇ ਦੀ ਪ੍ਰਕਿਰਿਆ ਨੂੰ ਇਸ ਦੇ ਕੁਝ "ਸਪੇਅਰ" ਨਿਊਟ੍ਰੋਨ ਨਿਕਲੀਆ ਕੀਤਾ ਜਾਵੇਗਾ. ਇਸ ਦੇ ਨਾਲ, ਉਹ ਵੀ ਜਾਰੀ ਕੀਤਾ ਊਰਜਾ ਦੇ ਕੁਝ 'ਤੇ ਲੈ ਜਾਵੇਗਾ. ਯੂਰੇਨੀਅਮ ਪਰਮਾਣੂ ਦੇ ਅਧਿਐਨ fission ਦਿਖਾਇਆ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਇਸ ਨੂੰ ਇੱਕ ਨਿਉਟ੍ਰੋਨ 3-4 ਬਣਾਉਦੀ ਹੈ: ਯੂ → ^{238 145 90} ਲਾ + ਮੌਸਮ 3n.

ਭਾਗ ਦੀ ਐਟਮੀ ਨੰਬਰ (IE‧,) ਅੱਧੇ ਦੇ ਬਰਾਬਰ ਹੈ , IE‧, ਮਾਤਾ ਦੀ. ਵਿੱਥ ਦੇ ਨਤੀਜੇ ਦੇ ਤੌਰ ਗਠਨ ਪਰਮਾਣੂ ਦੀ ਜਨਤਾ ਦੇ ਵਿੱਚ ਅੰਤਰ ਦੇ ਬਾਰੇ 50 ਪਰ, ਇਸ ਦਾ ਕਾਰਨ ਇਹ ਅਜੇ ਪੂਰੀ ਸਾਫ ਹੈ ਆਮ ਤੌਰ 'ਤੇ ਹੁੰਦਾ ਹੈ.

²³⁸ ਯੂ, ¹⁴⁵ ਲਾ Br ਅਤੇ ⁹⁰ ਦੇ ਬਾਈਡਿੰਗ ਤਾਕਤ 1803, 1198 ਅਤੇ 763 MeV ਕ੍ਰਮਵਾਰ ਹਨ. ਇਸ ਦਾ ਮਤਲਬ ਹੈ ਕਿ ਊਰਜਾ ਯੂਰੇਨੀਅਮ fission ਬਰਾਬਰ 1198 + 158 = 763-1803 MeV ਪ੍ਰਤੀਕਰਮ ਤੱਕ ਦੇ ਨਤੀਜੇ ਜਾਰੀ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਹੈ.

ਆਪ fission

ਆਪ ਵੰਡਣੇ ਕਾਰਜ ਕੁਦਰਤ ਵਿਚ ਮਸ਼ਹੂਰ ਹਨ, ਪਰ ਉਹ ਬਹੁਤ ਹੀ ਘੱਟ ਹਨ. ਇਸ ਕਾਰਜ ਦੀ ਔਸਤ ਜੀਵਨ ਕਾਲ ਬਾਰੇ 10 ^{17 ਹੈ,} ਅਤੇ, ਉਦਾਹਰਨ ਲਈ, radionuclide ਦਾ ਐਲਫ਼ਾ-ਸਡ਼ਨ ਦੀ ਔਸਤ ਜੀਵਨ ਕਾਲ ਬਾਰੇ 10 ^{11 ਹੈ.}

ਇਸ ਦਾ ਕਾਰਨ ਇਹ ਹੈ ਕਿ ਦੋ ਹਿੱਸੇ ਵਿੱਚ ਵੱਖ ਕਰਨ ਲਈ, ਕੋਰ ਪਹਿਲੇ ਇੱਕ ellipsoidal ਰੂਪ ਵਿਚ deformation (ਤਣਾਅ ਨੂੰ) ਪਦੀ ਕਰਨਾ ਚਾਹੀਦਾ ਹੈ, ਅਤੇ ਫਿਰ, ਦੋ ਚੂਰਾ ਵਿੱਚ ਫਾਈਨਲ ਵਿੱਥ ਨੂੰ ਪੁਰਾਣੇ ਇੱਕ "ਗਰਦਨ 'ਮੱਧ ਵਿੱਚ ਰੂਪ ਹੈ.

ਸੰਭਾਵੀ ਰੁਕਾਵਟ

ਦੋ ਫ਼ੌਜ ਦੇ ਆਧਾਰ 'ਤੇ ਲੂਲੇ ਰਾਜ ਵਿੱਚ. ਦੇ ਇਕ - ਵੱਧ ਸਤਹ ਊਰਜਾ (ਤਰਲ ਦੁਵਾਰਾ ਦੀ ਸਤਹ ਤਣਾਅ ਨੂੰ ਇਸ ਦੇ ਗੋਲਾਕਾਰ ਰੂਪ ਦੱਸਦਾ ਹੈ), ਅਤੇ ਹੋਰ - fission ਟੁਕੜੇ ਵਿਚਕਾਰ Coulomb repulsion. ਮਿਲ ਕੇ ਉਹ ਸੰਭਾਵੀ ਰੁਕਾਵਟ ਪੈਦਾ.

ਅਲਫ਼ਾ ਸਡ਼ਨ ਦੇ ਮਾਮਲੇ ਯੂਰੇਨੀਅਮ ਪ੍ਰਮਾਣੂ nuclei ਦੇ ਸਹਿਜ fission ਵਾਪਰ ਕਰਨ ਲਈ ਦੇ ਰੂਪ ਵਿੱਚ, ਟੁਕੜੇ ਮਾਤਰਾ ਟਨਲਿੰਗ ਦੇ ਜ਼ਰੀਏ ਇਸ ਰੁਕਾਵਟ ਨੂੰ ਦੂਰ ਕਰਨਾ ਚਾਹੀਦਾ ਹੈ. ਰੁਕਾਵਟ ਦੇ ਬਾਰੇ 6 MeV, ਐਲਫ਼ਾ-ਸਡ਼ਨ ਦੇ ਮਾਮਲੇ ਵਿੱਚ ਦੇ ਰੂਪ ਵਿੱਚ ਹੈ, ਪਰ α-ਕਣ ਦੇ ਟਨਲਿੰਗ ਦੀ ਸੰਭਾਵਨਾ ਬਹੁਤ ਕੁਝ ਭਾਰਾ ਉਤਪਾਦ ਵੰਡਣੇ ਐਟਮ ਵੱਧ ਕਾਫ਼ੀ ਵੱਡਾ ਹੈ.

ਮਜਬੂਰ ਕੀਤਾ ਪਤਨ

ਹੋਰ ਬਹੁਤ ਸੰਭਾਵਨਾ ਯੂਰੇਨੀਅਮ nuclei ਦੇ fission ਫੁਸਲਾ ਹੈ. ਇਸ ਮਾਮਲੇ ਵਿੱਚ, ਮਾਤਾ ਨਿਊਕਲੀਅਸ ਨਿਊਟ੍ਰੋਨ ਨਾਲ irradiated ਗਿਆ ਹੈ. ਇੱਕ ਮਾਤਾ ਨੂੰ ਇਸ ਸੋਖ ਹੈ, ਜੇ, ਫਿਰ ਉਹ vibrational ਊਰਜਾ ਦੇ ਰੂਪ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ 6 MeV ਸੰਭਾਵੀ ਰੁਕਾਵਟ ਨੂੰ ਦੂਰ ਕਰਨ ਦੀ ਲੋੜ ਹੈ ਵੱਧ ਸਕਦਾ ਹੈ ਵਿੱਚ ਬੰਨ੍ਹਦਾ ਊਰਜਾ ਜਾਰੀ ਕਰਨ ਲਈ ਬੰਨ੍ਹੇ ਹੋਏ ਹਨ.

ਕਿੱਥੇ ਵਾਧੂ ਨਿਉਟ੍ਰੋਨ ਊਰਜਾ ਸੰਭਾਵੀ ਰੁਕਾਵਟ ਨੂੰ ਦੂਰ ਕਰਨ ਲਈ ਕਾਫ਼ੀ ਨਹੀ ਹੈ, ਇਸ ਘਟਨਾ ਨਿਉਟ੍ਰੋਨ ਐਟਮ ਦੇ ਵੰਡਣੇ ਫੁਸਲਾਉਣਾ ਕਰਨ ਦੇ ਯੋਗ ਹੋਣ ਲਈ ਕ੍ਰਮ ਵਿੱਚ ਘੱਟੋ-ਘੱਟ ਗਤੀਆਤਮਿਕ ਊਰਜਾ ਹੋਣਾ ਚਾਹੀਦਾ ਹੈ. ²³⁸ ਯੂ ਵਾਧੂ ਨਿਉਟ੍ਰੋਨ ਬੰਧਨ ਊਰਜਾ ਦੇ ਮਾਮਲੇ ਵਿਚ 1 MeV ਗੁੰਮ ਹੈ. ਇਹ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਯੂਰੇਨੀਅਮ nuclei ਦੇ fission ਦਾ ਇੱਕ ਗਤੀਆਤਮਿਕ 1 MeV ਵੱਧ ਊਰਜਾ ਨਾਲ ਹੀ ਨਿਊਟ੍ਰੋਨ ਫੁਸਲਾ ਦਾ ਮਤਲਬ ਹੈ. ਦੂਜੇ ਪਾਸੇ, ²³⁵ ਯੂ ਆਈਸੋਟੋਪ ਇੱਕ unpaired ਨਿਉਟ੍ਰੋਨ ਹੈ. ਨੂੰ ਇੱਕ ਕੰਪੈਰੇਟਿਵ ਵਾਧੂ ਸੋਖ ਜਦ, ਇਸ ਨੂੰ ਇੱਕ ਜੋੜੇ ਨੂੰ ਇਸ ਨਾਲ ਬਣਦਾ ਹੈ ਅਤੇ ਇੱਕ ਵਾਧੂ ਬੰਧਨ ਊਰਜਾ ਇਸ ਜੋੜੀ ਦਾ ਇੱਕ ਨਤੀਜਾ ਹੈ. ਇਹ ਊਰਜਾ ਦੀ ਮਾਤਰਾ ਨਿਊਕਲੀਅਸ ਦੇ ਸੰਭਾਵੀ ਰੁਕਾਵਟ ਹੈ ਅਤੇ ਕਿਸੇ ਵੀ ਨਿਉਟ੍ਰੋਨ ਨਾਲ ਟੱਕਰ 'ਚ ਆਈ ਹੈ Isotopes ਦੀ ਵੰਡ ਨੂੰ ਦੂਰ ਕਰਨ ਦੀ ਲੋੜ ਨੂੰ ਮੁਕਤ ਕਰਨ ਲਈ ਕਾਫੀ ਹੈ.

ਬੀਟਾ ਸਡ਼ਨ

ਤੱਥ ਇਹ ਹੈ ਕਿ fission ਪ੍ਰਤੀਕਰਮ ਤਿੰਨ ਚਾਰ ਨਿਊਟ੍ਰੋਨ ਕੇ ਨਿਕਲੀਆ ਰਹੇ ਹਨ ਦੇ ਬਾਵਜੂਦ, ਚੂਰਾ ਅਜੇ ਵੀ ਆਪਣੇ ਸਥਿਰ isobars ਵੱਧ ਹੋਰ ਨਿਊਟ੍ਰੋਨ ਸ਼ਾਮਿਲ ਹਨ. ਇਸ ਦਾ ਮਤਲਬ ਹੈ ਕਿ ਵਿੱਥ ਟੁਕੜੇ ਆਮ ਤੌਰ 'ਤੇ ਬੀਟਾ ਸਡ਼ਨ ਨੂੰ ਆਦਰ ਦੇ ਨਾਲ ਅਸਥਿਰ ਹਨ.

ਮਿਸਾਲ ਲਈ, ਜਦ ਉਥੇ ਯੂਰੇਨੀਅਮ ²³⁸ ਯੂ ਦੇ ਨਿਊਕਲੀਅਸ ਦੀ ਵੰਡ ਵੀ ਹੈ, ਇੱਕ = 145 ਨਾਲ ਸਥਿਰ isobars ¹⁴⁵ neodymium Nd, ਜਿਸ ਦਾ ਅਰਥ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਭਾਗ lanthanum ਲਾ ਤਿੰਨ ਪੜਾਅ ਹੈ, ਇੱਕ ਸਥਿਰ nuclide ਜਦ ਤੱਕ ਇਲੈਕਟ੍ਰਾਨ ਅਤੇ ਇੱਕ neutrino radiating ਕੇ ਹਰ ਵਾਰ ਵਿੱਚ ¹⁴⁵ ਫੁੱਟ ਦਾ ਗਠਨ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਹੈ. ਇਕ = 90 ⁹⁰ ਨਾਲ ਸਥਿਰ isobars zirconium Zr ਹੈ, ਇਸ ਲਈ ਵਿੱਥ ਭਾਗ Bromo Br ⁹⁰ ਪੰਜ ਪੜਾਅ ਚੇਨ β-ਸਡ਼ਨ ਵਿੱਚ ਫੁੱਟ ਹੈ.

ਇਹ ਚੇਨ β-ਸਡ਼ਨ ਵਾਧੂ ਊਰਜਾ ਨੂੰ ਦੂਰ ਲਗਭਗ ਹੈ ਇਲੈਕਟ੍ਰਾਨ ਅਤੇ ਇੱਕ neutrino ਦੇ ਸਾਰੇ ਛਡਦਾ.

ਪ੍ਰਮਾਣੂ ਪ੍ਰਤੀਕਰਮ: ਯੂਰੇਨੀਅਮ ਦੀ fission

ਨੂੰ ਦੇ ਬਹੁਤ ਵੱਡੀ ਗਿਣਤੀ ਦੇ ਨਾਲ ਨਿਉਟ੍ਰੋਨ ਰੇਡੀਏਸ਼ਨ ਤੱਕ ਸਿੱਧੀ nuclide ਨੂੰ ਯਕੀਨੀ ਬਣਾਉਣ ਲਈ ਕੰਪੈਰੇਟਿਵ ਦੀ ਸਥਿਰਤਾ ਦੀ ਸੰਭਾਵਨਾ ਹੈ. ਇੱਥੇ ਬਿੰਦੂ ਕੋਈ Coulomb repulsion ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਹੈ, ਅਤੇ ਇਸ ਲਈ ਸਤਹ ਊਰਜਾ ਮਾਤਾ ਕਾਰਨ ਨਿਉਟ੍ਰੋਨ ਬਰਕਰਾਰ ਦਾ ਰੁਝਾਨ ਹੈ. ਫਿਰ ਵੀ, ਇਸ ਨੂੰ ਕਈ ਵਾਰ ਕੀ ਹੁੰਦਾ ਹੈ. ਉਦਾਹਰਨ ਲਈ, ਪਹਿਲੇ ਬੀਟਾ-ਸਡ਼ਨ ਵਿਚ fission ਭਾਗ Br ⁹⁰ ਨੂੰ ਇੱਕ krypton-90, ਜੋ ਕਿ ਇੱਕ ਬਹੁਤ ਖ਼ੁਸ਼ ਸੂਬੇ ਵਿਚ ਕਾਫੀ ਊਰਜਾ ਸਤਹ ਊਰਜਾ ਨੂੰ ਦੂਰ ਕਰਨ ਲਈ ਨਾਲ ਸਥਿਤ ਕੀਤਾ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ ਦਿੰਦਾ ਹੈ. ਇਸ ਮਾਮਲੇ 'ਚ ਨਿਉਟ੍ਰੋਨ ਰੇਡੀਏਸ਼ਨ ਦਾ ਇੱਕ krypton-89 ਬਣਾਉਣ ਲਈ ਸਿੱਧੇ ਤੌਰ' ਤੇ ਹੋ ਸਕਦਾ ਹੈ. ਇਸ ਲਈ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ krypton-89 ਤਿੰਨ ਪੜਾਅ ਵਿੱਚ ਵੰਡਿਆ ਗਿਆ ਹੈ ਇਹ isobars, ਅਜੇ ਵੀ ਬੀਟਾ-ਸਡ਼ਨ ਦਾ ਆਦਰ ਅਜੇ ਵੀ ਸਥਿਰ yttrium-89 ਵਿੱਚ ਜਾਣ ਨਾ ਕੀਤਾ ਹੈ ਦੇ ਨਾਲ ਅਸਥਿਰ ਹੈ.

ਯੂਰੇਨੀਅਮ fission: ਚੇਨ ਰੀਐਕਸ਼ਨ

ਵਿੱਥ ਪ੍ਰਤੀਕਰਮ ਵਿਚ ਨਿਕਲੀਆ ਨਿਊਟ੍ਰੋਨ ਹੋਰ ਮਾਤਾ-ਧੁਰਾ ਹੈ, ਜੋ ਫਿਰ ਹੋਈ ਸਵੈ-ਫੁਸਲਾ fission ਕੇ ਲੀਨ ਕੀਤਾ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ. ਯੂਰੇਨੀਅਮ-238 ਤਿੰਨ ਨਿਊਟ੍ਰੋਨ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ 1 MeV (- 158 MeV - ਊਰਜਾ ਯੂਰੇਨੀਅਮ ਕੋਰ ਦੇ fission ਵਿੱਚ ਜਾਰੀ ਜਿਆਦਾਤਰ ਗਤੀਆਤਮਿਕ ਊਰਜਾ ਵਿੱਥ ਚੂਰਾ ਵਿੱਚ ਤਬਦੀਲ) ਵੱਧ ਘੱਟ ਊਰਜਾ ਨਾਲ ਬਾਹਰ ਪੈਦਾ ਹੋਣ ਦੀ ਸਥਿਤੀ ਵਿੱਚ, ਇਸ ਲਈ ਉਹ ਇਸ ਨੂੰ nuclide ਦੇ ਇਕ ਹੋਰ ਡਿਵੀਜ਼ਨ ਦਾ ਕਾਰਨ ਬਣ ਸਕਦਾ ਹੈ. ਪਰ, ਬਹੁਤ ਹੀ ਘੱਟ ਆਈਸੋਟੋਪ ਯੂ ²³⁵ ਇਹ ਮੁਫ਼ਤ ਨਿਊਟ੍ਰੋਨ ਦੀ ਇੱਕ ਮਹੱਤਵਪੂਰਨ ਨਜ਼ਰਬੰਦੀ ²³⁵ ਯੂ ਦੇ nuclei ਦੁਆਰਾ ਹਾਸਲ ਕੀਤਾ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ, ਜੇ, ਇਸ ਨੂੰ ਅਸਲ ਵਿੱਥ, ਦਾ ਕਾਰਨ ਬਣ ਸਕਦਾ ਹੈ ਇਸ ਮਾਮਲੇ 'ਚ ਕੋਈ ਊਰਜਾ ਥਰੈਸ਼ਹੋਲਡ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਹੇਠ ਡਵੀਜ਼ਨ ਫੁਸਲਾ ਨਾ ਗਿਆ ਹੈ ਉੱਥੇ ਹੈ, ਕਿਉਕਿ.

ਇਹ ਅਸੂਲ ਚੇਨ ਪ੍ਰਤੀਕਰਮ ਹੈ.

ਪ੍ਰਮਾਣੂ ਲੱਛਣ ਦੀ ਕਿਸਮ

k ਕਰੀਏ - 1. ਇਹ ਨੰਬਰ ਕਦਮ ਹੈ n ਵਿੱਚ ਪੈਦਾ ਨਿਊਟ੍ਰੋਨ ਦੀ ਗਿਣਤੀ 'ਤੇ ਨਿਰਭਰ ਕਰੇਗਾ - - ਚੇਨ ਦੇ ਕਦਮ' n ਦਾ fissile ਸਮੱਗਰੀ ਦਾ ਇੱਕ ਨਮੂਨਾ ਵਿਚ ਪੈਦਾ ਨਿਊਟ੍ਰੋਨ, ਪੜਾਅ 'ਚ ਪੈਦਾ ਨਿਊਟ੍ਰੋਨ n ਦੀ ਗਿਣਤੀ ਨਾਲ ਵੰਡਿਆ ਦੀ ਗਿਣਤੀ 1, ਕੋਰ, ਕੇ ਲੀਨ ਕਰ ਰਹੇ ਹਨ, ਜੋ ਕਿ ਫੁਸਲਾ fission ਗੇੜਾ ਕਰ ਸਕਦੇ ਹੋ.

• K <1 'ਤੇ ਹੈ, ਜੇ, ਚੇਨ ਪ੍ਰਤੀਕਰਮ ਨੂੰ ਸਿਰਫ਼ ਭਾਫ਼ ਬਾਹਰ ਹੈ ਅਤੇ ਇਸ ਕਾਰਜ ਨੂੰ ਬਹੁਤ ਹੀ ਤੇਜ਼ੀ ਨਾਲ ਬੰਦ ਕਰ ਦੇਵੇਗਾ. ਇਹ ਹੀ ਹੈ ਜੋ ਕੁਦਰਤੀ ਵਿਚ ਵਾਪਰਦਾ ਹੈ ਯੂਰੇਨੀਅਮ ਧਾਤ, ਜਿਸ ਵਿਚ ²³⁵ ਯੂ ^ਦੀ ਤਵੱਜੋ ਇਸ ਛੋਟਾ ਹੁੰਦਾ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਇੱਕ ਨਿਉਟ੍ਰੋਨ ਇਸ ਆਈਸੋਟੋਪ ਦੀ ਸਮਾਈ ਦੀ ਸੰਭਾਵਨਾ ਬਹੁਤ ਹੀ ਘੱਟ ਹੈ.

• k> 1, ਚੇਨ ਪ੍ਰਤੀਕਰਮ fissile ਸਮੱਗਰੀ ਦੇ ਸਾਰੇ ਦੇ ਤੌਰ ਤੇ ਦੇ ਤੌਰ ਤੇ ਲੰਬੇ ਵਾਧਾ ਕਰਨ ਲਈ ਜਾਰੀ ਰਹੇਗਾ, ਜੇ ਵਰਤਿਆ ਨਾ ਜਾਵੇਗਾ (ਐਟਮੀ ਬੰਬ). ਇਹ ਕੁਦਰਤੀ ਅਇਸਕ ਅਮੀਰ ਯੂਰੇਨੀਅਮ-235 ਦੀ ਇੱਕ ਨੂੰ ਕਾਫੀ ਉੱਚ ਨਜ਼ਰਬੰਦੀ ਪ੍ਰਾਪਤ ਕਰਨ ਲਈ ਨਾਲ ਪ੍ਰਾਪਤ ਹੁੰਦਾ ਹੈ. ਨਿਉਟ੍ਰੋਨ ਸਮਾਈ ਦੀ ਸੰਭਾਵਨਾ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਖੇਤਰ ਦੇ ਘੇਰੇ 'ਤੇ ਨਿਰਭਰ ਕਰਦਾ ਹੈ ਦੇ ਨਾਲ ਗੋਲਾਕਾਰ ਨਮੂਨਾ ਮੁੱਲ k ਵਾਧੇ ਲਈ. ਇਸ ਲਈ ਯੂ ਭਾਰ ਯੂਰੇਨੀਅਮ (ਚੇਨ ਪ੍ਰਤੀਕਰਮ) ਦੇ fission ਕਰਨ ਲਈ ਇੱਕ ਨੂੰ ਕੁਝ ਨਾਜ਼ੁਕ ਪੁੰਜ ਵੱਧ ਹੋਣਾ ਚਾਹੀਦਾ ਹੈ ਹੁੰਦੀ ਹੈ ਕਰ ਸਕਦਾ ਹੈ.

• k = 1, ਫਿਰ ਇੱਕ ਕੰਟਰੋਲ ਕੀਤਾ ਪ੍ਰਤੀਕਰਮ ਹੈ. ਇਹ ਵਿੱਚ ਵਰਤਿਆ ਗਿਆ ਹੈ ਪ੍ਰਮਾਣੂ ਰਿਐਕਟਰ. ਕਾਰਜ ਨੂੰ ਕੈਡਮੀਅਮ ਜ ਬੋਰਾਨ ਦੀ ਯੂਰੇਨੀਅਮ ਸੀਖਾ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਨਿਊਟ੍ਰੋਨ ਦੇ ਸਭ ਜਜ਼ਬ ਵਿਚ ਵੰਡਣ ਕੰਟਰੋਲ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਹੈ (ਇਹ ਤੱਤ ਨਿਊਟ੍ਰੋਨ ਪਕੜ ਦੇ ਸਮਰੱਥ ਹਨ). ਯੂਰੇਨੀਅਮ ਕੋਰ ਇਸ ਨੂੰ ਆਪਣੇ ਆਪ ਡੰਡੇ ਹਿਲਾਉਣ, ਜੋ ਕਿ ਇਸ k ਮੁੱਲ ਇੱਕ ਦੇ ਬਰਾਬਰ ਰਹਿੰਦਾ ਹੈ ਕੇ ਕੰਟਰੋਲ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਹੈ ਕੀ ਦੇਣਾ ਹੈ.