Coherence - ਇੱਕ ... ਠੋਸ ਦਾ ਚਾਨਣ ਵੇਵ. ਸੰਸਾਰੀ ਅਧਾਰ

ਸਪੇਸ ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਲਹਿਰ ਦਾ ਪ੍ਰਚਾਰ ਕਰਨ 'ਤੇ ਗੌਰ ਕਰੋ. Coherence - ਇਸ ਦੇ ਪੜਾਅ ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ ਸਬੰਧ ਦੇ ਇੱਕ ਮਾਪ, ਵੱਖ ਵੱਖ ਅੰਕ 'ਤੇ ਮਾਪਿਆ. Coherence ਲਹਿਰ ਇਸ ਦੇ ਸਰੋਤ ਦੇ ਗੁਣਾ ਤੇ ਨਿਰਭਰ ਕਰਦਾ ਹੈ.

ਸਭ ਕਾਸੇ ਦੇ ਦੋ ਕਿਸਮ

ਦੇ ਇੱਕ ਸਧਾਰਨ ਮਿਸਾਲ ਉੱਤੇ ਗੌਰ ਕਰੀਏ. ਦੋ ਫਲੋਟ ਕਲਪਨਾ ਕਰੋ, ਵਧ ਹੈ ਅਤੇ ਪਾਣੀ ਦੀ ਸਤਹ 'ਤੇ ਡਿੱਗ ਰਿਹਾ ਸੀ. ਜੋ ਕਿ ਮੰਨ ਲਹਿਰ ਸਰੋਤ ਸਿਰਫ ਸੋਟੀ, ਜਿਸ ਨੂੰ harmonically ਲੀਨ ਹੈ ਅਤੇ ਪਾਣੀ ਦੀ ਸਤਹ ਦੇ ਚੈਨ ਸਤਹ ਨੂੰ ਤੋੜਨ ਪਾਣੀ ਹਟਾ ਰਿਹਾ ਹੈ. ਇਸ ਲਈ ਦੋ ਰਸਹੰਦੀ ਦੇ ਅੰਦੋਲਨ ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ ਇੱਕ ਸੰਪੂਰਣ ਨਾਲ਼ ਹੁੰਦਾ ਹੈ. ਉਹ ਅਪ ਥੱਲੇ ਠੀਕ ਠੀਕ ਪੜਾਅ ਵਿਚ ਹੈ, ਨੂੰ ਹੋਰ ਥੱਲੇ ਜਾਣ ਸਕਦਾ ਹੈ, ਨਾ ਹੈ ਅਤੇ ਇੱਕ ਵੱਧਦਾ ਹੈ, ਹੈ, ਪਰ ਦੋ ਰਸਹੰਦੀ ਦੇ ਅਹੁਦੇ ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ ਪੜਾਅ ਫਰਕ ਵਾਰ ਵਿੱਚ ਲਗਾਤਾਰ ਹੈ. Harmonically oscillating ਬਿੰਦੂ ਸਰੋਤ ਬਿਲਕੁਲ ਪੈਦਾ ਕਰਦੀ ਠੋਸ ਲਹਿਰ.

ਜਦ ਚਾਨਣ ਨੂੰ ਵੇਵ ਦੇ ਅਧਾਰ ਦਾ ਵਰਣਨ, ਇਸ ਦੇ ਦੋ ਕਿਸਮ ਦੀ ਪਛਾਣ - ਵੱਖਰੇ ਅਤੇ ਸੰਸਾਰੀ.

Coherence ਚਾਨਣ ਦੇ ਦੀ ਯੋਗਤਾ ਪੈਦਾ ਕਰਨ ਲਈ ਦਾ ਹਵਾਲਾ ਦਿੰਦਾ ਹੈ ਕਿ ਇੱਕ ਦਖ਼ਲ ਪੈਟਰਨ. ਦੋ ਚਾਨਣ ਨੂੰ ਵੇਵ ਇਕੱਠੇ ਹੋ ਰਹੇ ਹਨ, ਅਤੇ ਉਹ ਦਾ ਵਾਧਾ ਦੇ ਖੇਤਰ ਨਾ ਬਣਾਓ ਅਤੇ ਚਮਕ ਘਟੀ, ਉਹ incoherent ਕਹਿੰਦੇ ਹਨ. ਜੇ ਉਹ "ਆਦਰਸ਼ਕ" ਦਖਲ ਪੈਟਰਨ (ਮੁਕੰਮਲ ਹੋ ਵਿਨਾਸ਼ਕਾਰੀ ਦਖ਼ਲ ਖੇਤਰ ਦੇ ਭਾਵ ਵਿਚ) ਪੈਦਾ ਹੈ, ਉਹ ਪੂਰੀ ਠੋਸ ਹੁੰਦੇ ਹਨ. ਜੇ ਦੋ ਵੇਵ ਤਸਵੀਰ "ਸੰਪੂਰਣ ਵੀ ਘੱਟ 'ਬਣਾਉਣ ਲਈ, ਇਸ ਨੂੰ ਕਿ ਉਹ ਨੂੰ ਅੰਸ਼ਕ ਠੋਸ ਹਨ ਮੰਨਿਆ ਗਿਆ ਹੈ.

Michelson interferometer

Coherence - ਇੱਕ ਵਰਤਾਰੇ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਵਧੀਆ ਇੱਕ ਤਜਰਬੇ ਦੇ ਕੇ ਸਮਝਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ.

Michelson ਵਿੱਚ ਸਰੋਤ ਐਸ (ਦੀ ਕੋਈ ਵੀ ਹੋ ਸਕਦਾ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ: ਸੂਰਜ, ਤਾਰੇ, ਜ ਲੇਜ਼ਰ) ਚਾਨਣ interferometer ਨੂੰ ਇੱਕ semitransparent ਸ਼ੀਸ਼ੇ ਐਮ _{0 ਹੈ,} ਜੋ ਕਿ ਸ਼ੀਸ਼ੇ ਐਮ ₁ ਵੱਲ ਚਾਨਣ ਦੇ 50% ਪ੍ਰਤੀਨਿਧਤਾ ਕਰਦਾ ਹੈ ਅਤੇ ਸ਼ੀਸ਼ੇ ਐਮ ₂ ਦੇ ਵੱਲ 50% ਪ੍ਰਸਾਰਤ ਉੱਤੇ ਨਿਰਦੇਸ਼ _ਹੈ. ਸ਼ਤੀਰ ਮਿਰਰ ਵਾਪਸ ਐਮ ₀ ਦੇ ਹਰ ਝਲਕਦਾ _ਹੈ, ਅਤੇ ਚਾਨਣ ਦੇ ਬਰਾਬਰ ਹਿੱਸੇ ਐਮ ₁ ਝਲਕਦਾ ਹੈ ਅਤੇ ਐਮ ₂ ਮਿਲਾ ਹੈ ਅਤੇ ਇੱਕ ਸਕਰੀਨ ਬੀ ਜੰਤਰ ਨੂੰ ਸ਼ਤੀਰ ਨੂੰ Splitter ਦਾ ਮਿਰਰ ਐਮ ₁ ਦੂਰੀ ਨੂੰ ਬਦਲ ਕੇ ਸੰਰਚਿਤ ਕੀਤਾ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ, ਉੱਤੇ ਪੇਸ਼ _{ਕਰ ਰਹੇ ਹਨ.}

Michelson interferometer ਅਵੱਸ਼ਕ ਉਸ ਦੇ ਆਪਣੇ ਹੀ ਦੇ ਵਾਰ-ਦੇਰੀ ਵਰਜਨ ਨਾਲ ਸ਼ਤੀਰ ਨੂੰ ਇੱਕਠਾ. ਚਾਨਣ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਸ਼ੀਸ਼ੇ ਐਮ ₁ ਨੂੰ ਰਾਹ ਤੇ ਲੰਘਦਾ ਹੈ, ਇੱਕ ਸ਼ਤੀਰ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਸ਼ੀਸ਼ੇ ਐਮ ₂ ਭੇਜਦੀ ਹੈ ਵੱਧ ਹੋਰ 2D 'ਤੇ ਦੂਰੀ ਤੇ ਜਾਣ ਲਈ _ਹੈ.

ਲੰਬਾਈ ਅਤੇ ਅਧਾਰ ਵਾਰ

ਕੀ ਸਕਰੀਨ 'ਤੇ ਦੇਖਿਆ ਗਿਆ ਹੈ? ਜਦ = D 0 ਬਹੁਤ ਹੀ ਸਾਫ ਦਖ਼ਲ ਕੰਢੇ ਦੇ ਇੱਕ ਨੰਬਰ ਨੂੰ ਵੇਖਿਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ. ਜਦ d ਵਾਧਾ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਹੈ, ਪਹਿਰੇਦਾਰ ਘੱਟ ਉਚਾਰੇ ਬਣ: ਹਨੇਰੇ ਖੇਤਰ ਚਮਕਦਾਰ ਬਣ, ਅਤੇ ਹਲਕਾ - ਅਤੇਥੋੜ੍ਹੀ. ਅੰਤ ਵਿੱਚ, ਬਹੁਤ ਹੀ ਵੱਡੇ d, D ਦੇ ਇੱਕ ਨੂੰ ਕੁਝ ਨਾਜ਼ੁਕ ਮੁੱਲ ਵੱਧ ਲਈ, ਚਾਨਣ ਅਤੇ ਹਨੇਰੇ ਦੀ ਰਿੰਗ ਨੂੰ ਪੂਰੀ ਅਲੋਪ ਹੈ, ਸਿਰਫ ਇੱਕ ਬਲਰ ਨੂੰ ਛੱਡ ਕੇ.

ਸਪੱਸ਼ਟ ਹੈ, ਚਾਨਣ ਖੇਤਰ ਨੂੰ ਖੁਦ ਦੇ ਵਾਰ-ਦੇਰੀ ਵਰਜਨ ਦੇ ਨਾਲ ਟਕਰਾ ਨਾ ਕਰ ਸਕਦਾ ਹੈ, ਜਦ ਵਾਰ ਦੇਰੀ ਕਾਫ਼ੀ ਵੱਡਾ ਹੈ. ਦੂਰੀ 2D - ਇਸ ਨੂੰ ਅਧਾਰ ਲੰਬਾਈ ਹੈ: ਦਖਲ ਪ੍ਰਭਾਵ ਨਜ਼ਰ ਹਨ, ਸਿਰਫ ਜਦ ਤਰੀਕੇ ਨਾਲ ਇਸ ਦੂਰੀ ਨੂੰ ਵੱਧ ਘੱਟ ਵਿੱਚ ਫਰਕ. ਇਹ ਮੁੱਲ ਦੇ ਕੇ ਇਸ ਦੇ ਡਿਵੀਜ਼ਨ _ੲ T ਦੌਰਾਨ ਤਬਦੀਲ ਕੀਤਾ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ, ਪ੍ਰਕਾਸ਼ ਦੀ ਗਤੀ ਨੂੰ ਟੀ _c = 2D / C: C.

ਆਪਣੇ ਆਪ ਨੂੰ ਦੇ ਇੱਕ ਦੇਰੀ ਵਰਜਨ ਨਾਲ ਦਖਲ ਕਰਨ ਲਈ ਇਸ ਦੀ ਯੋਗਤਾ: Michelson ਤਜਰਬੇ ਦੀ ਰੌਸ਼ਨੀ ਲਹਿਰ ਦੇ ਲੌਕਿਕ ਅਧਾਰ ਨੂੰ ਮਾਪਦਾ ਹੈ. ਇੱਕ ਚੰਗੀ-ਸਥਿਰ ਲੇਜ਼ਰ T _C = 10 ^-4 ਹਵਾਈਅੱਡੇ, L _C = 30 ਕਿਲੋਮੀਟਰ; ਤੱਕ ਗਰਮੀ T _C = 10 ^-8, L _C = 3 ਮੀਟਰ ਫਿਲਟਰ ਚਾਨਣ.

Coherence ਅਤੇ ਵਾਰ

ਸੰਸਾਰੀ ਅਧਾਰ - ਪ੍ਰਸਾਰ ਦਿਸ਼ਾ ਦੇ ਨਾਲ-ਨਾਲ ਵੱਖ-ਵੱਖ ਅੰਕ 'ਤੇ ਰੌਸ਼ਨੀ ਦੀ ਵੇਵ ਦੇ ਪੜਾਅ ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ ਸਬੰਧ ਦੇ ਇੱਕ ਮਾਪ.

ਮੰਨ ਸਰੋਤ λ ਅਤੇ λ ± Δλ, ਦੀ ਇੱਕ ਤਰੰਗ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਸਪੇਸ ਵਿੱਚ ਕੁਝ ਬਿੰਦੂ ਤੇ ਇੱਕ ਦੂਰੀ L _C = λ ² / (2πΔλ) 'ਤੇ ਦਖਲ ਜਾਵੇਗਾ emits. ਕਿੱਥੇ l _C - ਅਧਾਰ ਲੰਬਾਈ.

X ਦਿਸ਼ਾ ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਲਹਿਰ ਪੈਦਾ ਕਰਨ ਦਾ ਪੜਾਅ f = KX ਦੇ ਤੌਰ ਤੇ ਪਰਿਭਾਸ਼ਿਤ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਹੈ - ωt. ਜੇ ਸਾਨੂੰ ਇੱਕ ਦੂਰੀ L _C 'ਤੇ ਵਾਰ, t' ਤੇ ਸਪੇਸ ਵਿੱਚ ਚਿੱਤਰ ਵੇਵ 'ਤੇ _{ਵਿਚਾਰ,} ਦੋ ਲਹਿਰ ਵੈਕਟਰ K ₁ ਅਤੇ k _{2 ਹੈ,} ਜੋ ਕਿ X = 0' ਤੇ ਫੇਜ਼ ਵਿੱਚ ਹਨ ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ ਪੜਾਅ ਫਰਕ ਨੂੰ Δφ = l _C (- K ₂ K ₁₎ ਦੇ ਬਰਾਬਰ ਹੁੰਦਾ _ਹੈ. ਜਦ Δφ = 1, ਜ Δφ ~ 60 °, ਹਲਕਾ ਹੁਣ ਠੋਸ ਹੈ. ਦਖ਼ਲ ਅਤੇ diffraction ਦੇ ਉਲਟ 'ਤੇ ਇੱਕ ਮਹੱਤਵਪੂਰਨ ਪ੍ਰਭਾਵ ਹੈ.

ਇਸ ਲਈ:

• 1 = L _C (K ₁ - K _{2) = L C (2π / λ} - 2π / (λ + Δλ));
• _{L C (λ + Δλ - λ} ) / (λ (λ + Δλ)) ~ L C Δλ / λ ² = 1 / 2π;
• L _C = λ ² / (2πΔλ).

ਲਹਿਰ ਨੂੰ ਇੱਕ ਰਫ਼ਤਾਰ C ਨਾਲ ਸਪੇਸ ਦੁਆਰਾ ਲੰਘਦਾ ਹੈ.

ਅਧਾਰ ਵਾਰ T _C = L _C / ਹਵਾਈਅੱਡੇ. ਇਸ λf = C, ਫਿਰ Δf / f = Δω / ω = Δλ / λ. ਸਾਨੂੰ ਲਿਖ ਸਕਦੇ ਹੋ

• L _C = λ ² / (2πΔλ) = λf / ( 2πΔf) = C / Δω;
• T _C = 1 / Δω.

ਨੂੰ ਇੱਕ ਜਾਣਿਆ ਜੇ ਤਰੰਗ ਜ ਚਾਨਣ ਸਰੋਤ ਦਾ ਪ੍ਰਸਾਰ ਦੀ ਫਰੀਕੁਇੰਸੀ, ਇਸ ਨੂੰ l _C ਅਤੇ T _C ਦੀ ਗਣਨਾ ਕਰਨ ਲਈ ਸੰਭਵ _ਹੈ. ਇਹ ਅਜਿਹੇ ਪਤਲੇ ਫਿਲਮ ਦਖਲ ਦੇ ਤੌਰ ਤੇ ਦਖ਼ਲ ਪੈਟਰਨ ਐਪਲੀਟਿਊਡ, ਵੰਡ ਕੇ ਪ੍ਰਾਪਤ ਦੀ ਪਾਲਨਾ ਕਰਨ, ਜੇ ਆਪਟੀਕਲ ਮਾਰਗ ਫਰਕ L _ੲ ਵੱਧ ਕਾਫ਼ੀ ਵੱਡਾ ਹੈ ਅਸੰਭਵ _ਹੈ.

ਸੰਸਾਰੀ ਅਧਾਰ ਸਰੋਤ ਕਾਲੇ ਕਹਿੰਦੀ ਹੈ.

Coherence ਅਤੇ ਸਪੇਸ

ਵੱਖਰੇ ਅਧਾਰ - ਬਾਈਲਰੈਿਰਲ ਪ੍ਰਸਾਰ ਦੀ ਦਿਸ਼ਾ ਨੂੰ ਵੱਖ-ਵੱਖ ਅੰਕ 'ਚ ਰੋਸ਼ਨੀ ਵੇਵ ਦੇ ਪੜਾਅ ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ ਸਬੰਧ ਦੇ ਇੱਕ ਮਾਪ.

ਜਦ monochromatic ਥਰਮਲ (ਲੀਨੀਅਰ) ਸਰੋਤ ਜਿਸ ਦੇ ਲੀਨੀਅਰ δ ਦੇ ਹੁਕਮ ਦੇ ਮਾਪ ਤੱਕ ਦੂਰੀ ਐਲ, ਦੋ ਦੂਰੀ 'ਤੇ ਸਥਿਤ ਸਲੋਟ D _C = 0,16λL / δ ਵੱਧ, ਹੁਣ ਪਛਾਣਨ ਦਖਲ ਪੈਟਰਨ ਪੈਦਾ ਵੱਡਾ. πd _C ^2/4 ਅਧਾਰ ਦੇ ਸਰੋਤ ਦਾ ਖੇਤਰ ਹੈ.

ਵਾਰ 'ਤੇ T ਚੌੜਾਈ δ ਦਾ ਸਰੋਤ, ਸਕਰੀਨ ਤੱਕ ਦੂਰੀ ਐਲ ਲੰਬ ਦਾ ਨਿਪਟਾਰਾ ਵੇਖਦੇ ਹੋ, ਸਕਰੀਨ ਨੂੰ ਦੋ ਅੰਕ (P1 ਅਤੇ ਪੀ 2), ਇੱਕ ਦੂਰੀ d ਨਾਲ ਵੱਖ ਵੇਖ ਸਕਦਾ ਹੈ. P1 ਅਤੇ ਪੀ 2 ਵਿਚ ਬਿਜਲੀ ਖੇਤਰ ਨੂੰ ਵੇਵ ਸਰੋਤ, ਰੇਡੀਏਸ਼ਨ, ਜਿਸ ਨੂੰ ਇਕ-ਦੂਜੇ ਨਾਲ ਜੁੜਿਆ ਨਾ ਗਿਆ ਹੈ ਦੇ ਸਾਰੇ ਅੰਕ ਨਿਕਲੀਆ ਦੇ ਬਿਜਲੀ ਖੇਤਰ ਦੀ superposition ਨੂੰ ਵੇਖਾਉਦਾ ਹੈ. ਕਰਨ ਲਈ ਇਲੈਕਟਰੋਮੈਗਨੈਟਿਕ ਵੇਵ P1 ਅਤੇ ਪੀ 2 ਨੂੰ ਬੰਦ ਕਰਨ, superposition P1 ਵਿੱਚ ਪਛਾਣਿਆ ਦਖਲ ਪੈਟਰਨ ਬਣਾਉਣ ਅਤੇ ਪੀ 2 ਪੜਾਅ ਵਿੱਚ ਹੋਣਾ ਚਾਹੀਦਾ ਹੈ.

ਅਧਾਰ ਹਾਲਤ

ਸਰੋਤ ਦੇ ਦੋ ਕਿਨਾਰੇ ਕੇ ਬਿਲਕੁਲ ਬਦਲ ਚਾਨਣ ਵੇਵ, ਵਾਰ T ਦੇ ਕੁਝ ਬਿੰਦੂ 'ਤੇ ਦੋ ਅੰਕ ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ Center ਵਿੱਚ ਸਿੱਧੇ ਇੱਕ ਨੂੰ ਕੁਝ ਪੜਾਅ ਫਰਕ ਹੈ. ਸ਼ਤੀਰ δ ਦੇ ਖੱਬੇ ਕਿਨਾਰੇ ਤੱਕ ਇੱਕ ਬਿੰਦੂ ਪੀ 2 ਦਾ ਆਉਣ (sinθ) / 2 ਸ਼ਤੀਰ ਕਦਰ ਕਰਨ ਲਈ ਜਾ ਵੱਧ ਹੋਰ ਅੱਗੇ d ਨੂੰ ਤੇ ਪਾਸ ਕਰਨ. ਸ਼ਤੀਰ δ ਦੇ ਸੱਜੇ ਕਿਨਾਰੇ ਤੱਕ ਆਉਣ ਪੀ 2 ਇਸ਼ਾਰਾ ਕਰਨ ਦੇ ਉਪਰਾਲੇ, ਮਾਰਗ D (sinθ) / 2 ਘੱਟ 'ਤੇ ਬੀਤਦੀ ਹੈ. ਦੂਰੀ ਵਿੱਚ ਫਰਕ ਦੋ ਬੀਮ ਲਈ ਯਾਤਰਾ d ਹੈ · sinθ ਅਤੇ ਪੜਾਅ ਫਰਕ Δf 'ਦੀ ਨੁਮਾਇੰਦਗੀ = 2πd · sinθ / λ. ਲਹਿਰ ਸਾਹਮਣੇ ਦੇ ਨਾਲ-ਨਾਲ P1 ਤੱਕ ਦੂਰੀ ਪੀ 2 ਲਈ, ਸਾਨੂੰ ਪ੍ਰਾਪਤ ਕਰ Δφ = 2Δφ '= 4πd · sinθ / λ. ਵੇਵ ਸਰੋਤ ਦੇ ਦੋ ਕਿਨਾਰੇ ਕੇ ਨਿਕਲੀਆ, ਵਾਰ T 'ਤੇ P1 ਨਾਲ ਪੜਾਅ ਵਿਚ ਹਨ ਅਤੇ ਪੀ 2 ਦਾ 4πdsinθ / λ ਖੇਤਰ' ਚ ਪੜਾਅ ਦੇ ਬਾਹਰ ਹਨ. sinθ ~ δ / (2L) ਲੈ ਕੇ, ਫਿਰ Δφ = 2πdδ / (Lλ). Δφ = Δφ ~ 1 ਜ 60 °, ਹਲਕਾ ਹੁਣ ਠੋਸ ਮੰਨਿਆ ਗਿਆ ਹੈ, ਜਦ.

Δφ = 1 -> d = Lλ / (2πδ) = 0,16 Lλ / δ.

ਨੇ ਕਿਹਾ wavefront ਪੜਾਅ ਦਾ ਦਾਖਲਾ ਵੱਖਰੇ ਅਧਾਰ.

Incandescent ਦੀਵੇ incoherent ਚਾਨਣ ਸਰੋਤ ਦੀ ਇੱਕ ਉਦਾਹਰਨ ਹੈ.

ਠੋਸ ਹਲਕਾ, incoherent ਰੇਡੀਏਸ਼ਨ ਦਾ ਇੱਕ ਸਰੋਤ ਤੱਕ ਪ੍ਰਾਪਤ ਕੀਤਾ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ, ਜੇ ਸਾਨੂੰ ਰੇਡੀਏਸ਼ਨ ਦੇ ਸਭ ਰੱਦ. ਪਹਿਲੇ ਵੱਖਰੇ ਫਿਲਟਰਿੰਗ ਅਤੇ ਵੱਡੇ ਲੌਕਿਕ ਅਧਾਰ ਲਈ ਫਿਰ ਨੁਮਾਇਸ਼ੀ ਫਿਲਟਰਿੰਗ ਵੱਖਰੇ ਅਧਾਰ ਨੂੰ ਵਧਾਉਣ ਲਈ ਕੀਤੀ ਹੈ.

Fourier ਦੀ ਲੜੀ

Sinusoidal ਜਹਾਜ਼ ਦੀ ਲਹਿਰ ਸਪੇਸ ਅਤੇ ਟਾਈਮ ਵਿੱਚ ਪੂਰੀ ਠੋਸ, ਅਤੇ ਵਾਰ ਦੇ ਇਸ ਦੀ ਲੰਬਾਈ ਅਤੇ ਅਧਾਰ ਖੇਤਰ ਬੇਅੰਤ. ਸਾਰੇ ਅਸਲੀ ਵੇਵ ਇੱਕ ਸੀਮਿਤ ਵਾਰ ਅੰਤਰਾਲ ਲਈ ਸਥਾਈ, ਅਤੇ ਅੰਤ ਪ੍ਰਸਾਰ ਦੇ ਆਪਣੇ ਦਿਸ਼ਾ ਨੂੰ ਲੰਬ ਹੋਣ ਲਹਿਰ ਦਾਲ ਹਨ. Mathematically, ਉਹ ਇੱਕ ਆਵਰਤੀ ਫੰਕਸ਼ਨ ਦੁਆਰਾ ਦੱਸਿਆ ਗਿਆ ਹੈ. ਫਰੀਕੁਇੰਸੀ ਲਹਿਰ ਦਾਲ ਵਿੱਚ ਹੈ ਅਤੇ ਇੱਕ ਅਧਾਰ ਲੰਬਾਈ Δω ਗੈਰ-ਆਵਰਤੀ ਫੰਕਸ਼ਨ ਦਾ ਵਿਸ਼ਲੇਸ਼ਣ ਕਰਨ ਦੀ ਲੋੜ ਹੈ ਪਤਾ ਕਰਨ ਲਈ ਮੌਜੂਦ ਪਤਾ ਕਰਨ ਲਈ.

Fourier ਵਿਸ਼ਲੇਸ਼ਣ ਦੇ ਅਨੁਸਾਰ, ਇੱਕ ਇਖਤਿਆਰੀ ਅੰਤਰਾਲ ਲਹਿਰ ਬਿਨਾ ਵੇਵ ਦੇ ਇੱਕ superposition ਦੇ ਤੌਰ ਤੇ ਸਮਝਿਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ. Fourier ਸੰਸਲੇਸ਼ਣ ਦਾ ਮਤਲਬ ਹੈ ਕਿ sinusoidal ਵੇਵ ਦਾ ਇੱਕ plurality ਦੇ superposition ਮਨਮਾਨੇ ਆਵਰਤੀ ਕਲਿੱਪ ਨੂੰ ਪ੍ਰਾਪਤ ਕਰਨ ਲਈ ਸਹਾਇਕ ਹੈ.

ਸੰਚਾਰ ਦੇ ਅੰਕੜੇ

ਇਸ ਨੂੰ ਇਲੈਕਟਰੋਮੈਗਨੈਟਿਕ ਥਿਊਰੀ ਅਤੇ ਅੰਕੜੇ, ਦੇ ਨਾਲ ਨਾਲ ਅੰਕੜਾ ਮਕੈਨਿਕ ਦੀ ਇੱਕ ਸ਼ਮੂਲੀਅਤ ਦਾ ਨਤੀਜਾ ਹੈ ਦੇ ਅੰਕੜੇ ਮਕੈਨਿਕ ਦੇ ਮਿਲਾਪ ਹੈ Coherence ਥਿਊਰੀ, ਭੌਤਿਕ ਅਤੇ ਹੋਰ ਵਿਗਿਆਨ ਦੇ ਕੁਨੈਕਸ਼ਨ ਦੇ ਤੌਰ ਤੇ ਮੰਨਿਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ. ਥਿਊਰੀ ਗੁਣ ਅਤੇ ਹਲਕਾ ਖੇਤਰ ਦੇ ਵਿਵਹਾਰ 'ਤੇ ਲਗਾਤਾਰ ਉਤਰਾਅ ਦਾ ਪ੍ਰਭਾਵ ਮਾਤਰਾ ਕਰਨ ਲਈ ਵਰਤਿਆ ਗਿਆ ਹੈ.

ਆਮ ਤੌਰ 'ਤੇ ਇਸ ਨੂੰ ਸਿੱਧੇ ਤੌਰ' ਤੇ ਲਹਿਰ ਖੇਤਰ ਦੇ ਉਤਰਾਅ ਨੂੰ ਮਾਪਣ ਲਈ ਅਸੰਭਵ ਹੈ. ਵਿਅਕਤੀਗਤ "ਉਤਰਾਅ ਅਤੇ ਚੜਾਅ ਨੂੰ" ਦਿੱਖ ਚਾਨਣ ਨੂੰ ਸਿੱਧੇ ਤੌਰ 'ਤੇ, ਜ ਵੀ ਵਧੀਆ ਯੰਤਰ ਨਾਲ ਨਾ ਖੋਜਿਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ: ਇਸ ਆਵਿਰਤੀ ਪ੍ਰਤੀ ਸਕਿੰਟ ਲਗਭਗ ¹⁵ ਅਕਤੂਬਰ oscillations ਹੈ. ਤੁਹਾਨੂੰ ਸਿਰਫ ਔਸਤ ਨੂੰ ਮਾਪ ਸਕਦਾ ਹੈ.

ਸਭ ਕਾਸੇ ਦੇ ਐਪਲੀਕੇਸ਼ਨ

ਸਭ ਕਾਸੇ ਦੇ ਇੱਕ ਉਦਾਹਰਣ ਦੇ ਤੌਰ ਭੌਤਿਕ ਅਤੇ ਹੋਰ ਵਿਗਿਆਨ ਦੇ ਕੁਨੈਕਸ਼ਨ ਕਾਰਜ ਦੇ ਇੱਕ ਨੰਬਰ ਵਿੱਚ ਖੋਜਿਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ. ਅਧੂਰਾ ਠੋਸ ਖੇਤਰ ਘੱਟ ਹਵਾ ਗੜਬੜ ਹੈ, ਜਿਸ ਵਿੱਚ ਲੇਜ਼ਰ ਸੰਚਾਰ ਲਈ ਲਾਭਦਾਇਕ ਕਰਦਾ ਹੈ ਨਾਲ ਪ੍ਰਭਾਵਿਤ ਰਹੇ ਹਨ. ਉਹ ਇਹ ਵੀ ਲੇਜ਼ਰ-ਫੁਸਲਾ Fusion ਪ੍ਰਤੀਕਰਮ ਦੇ ਅਧਿਐਨ ਕਰਨ ਵਿਚ ਵਰਤੇ ਗਏ ਹਨ: ਦਖ਼ਲ ਪ੍ਰਭਾਵ "ਸਮਤਲ" ਨੂੰ ਨਿਊਕਲੀਅਰ ਟਾਰਗਿਟ ਉੱਪਰ ਸ਼ਤੀਰ ਦੀ ਕਾਰਵਾਈ ਦੀ ਅਗਵਾਈ ਕਰਨ ਦੇ ਲਈ ਇੱਕ ਕਮੀ. Coherence ਖਾਸ ਵਿਚ ਵਰਤਿਆ ਗਿਆ ਹੈ ਆਕਾਰ ਅਤੇ ਸਟਾਰ ਬਾਈਨਰੀ ਸਿਸਟਮ ਦੀ ਵੰਡ ਦਾ ਪਤਾ ਕਰਨ ਲਈ.

ਚਾਨਣ ਨੂੰ ਵੇਵ ਦੇ ਅਧਾਰ ਮਾਤਰਾ ਅਤੇ ਕਲਾਸੀਕਲ ਖੇਤਰ ਦਾ ਅਧਿਐਨ ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਅਹਿਮ ਭੂਮਿਕਾ ਅਦਾ ਕਰਦਾ ਹੈ. 2005 ਵਿੱਚ, ਰਾਏ ਜੇ Glauber ਆਪਟੀਕਲ ਕਾਸੇ ਦੇ ਕੁਅੰਟਮ ਥਿਊਰੀ ਕਰਨ ਲਈ ਉਸ ਦੇ ਯੋਗਦਾਨ ਲਈ ਫਿਜ਼ਿਕਸ ਵਿੱਚ ਨੋਬਲ ਪੁਰਸਕਾਰ ਦੇ ਜੇਤੂ ਦਾ ਇੱਕ ਬਣ ਗਿਆ.